上式(1.10)中的Wi是构成晶体的原子I的重量百分比，Zi是构成晶体的原子I的原子序数。
入射到晶体中的光子和电子(或正电子)在晶体中经过一定距离后能量下降到1/e。这个距离称为晶体的辐射长度(通常表示为X0)。它袋表闪烁体对辐射的截止能力。从上面的定义可以得出结论：
X0=1/ (1.11)
可以看出，辐射长度(X0)与吸收系数()成反比，所以吸收系数越大。辐射长度越短。辐射长度可由以下公式近似表示：
X0=180A/(Z2) (1.12)
其中a为原子量，z为有效原子数，为密度。从这个公式可以看出，有效原子序数和密度越高，晶体的辐射长度越短。由于电磁量热仪用闪烁晶体的长度一般为20 X0，因此使用辐射长度较小的晶体有利于减小探测器的尺寸。另一方面，辐射长度越长，所需的材料越长，很难保证材料的均匀性。 CeYAP晶体有哪些浓度？广西CeYAP晶体市场价格
当光线与闪烁晶体相互作用时，晶体中电子空穴对Neh的数量直接影响晶体的光输出。假设电子空穴对转化为闪烁光子的效率为(与从电子空穴对到发光中心的能量转移效率和发光中心的量子效率有关)，因此，无机闪烁晶体的光输出主要与晶体成分(，Eg)、电子空穴向发光中心的能量转移效率和发光中心的量子效率()有关.NaI:Tl闪烁晶体具有比较大光输出(约48，000 ph/mev)。将其他无机闪烁晶体的光输出与NaI:Tl晶体的光输出进行比较得到的相对值(%NaI(Tl))称为“相对光输出”。相对光输出通常用于表征无机闪烁晶体的光输出。密度、线性吸收系数、质量吸收系数、有效原子序数、辐射长度和莫里哀半径[7-9]。
在高能射线探测应用中，经常使用高密度无机闪烁晶体。因为高晶体密度可以减小探测器的尺寸。 广东生长CeYAP晶体CeYAG晶体发射光谱和激发光谱？
对于掺Ce3的无机闪烁晶体，高能射线作用下的闪烁机制一般认为如下[16，17]:晶体吸收高能射线后，晶体内部产生大量的热化电子空穴对。由于铈元素的四阶电离能是所有稀土元素中比较低的(如图1-6所示)，晶体发光中心的Ce3离子首先俘获一个空穴形成Ce4离子。然后一个电子被捕获，变成Ce3。此时，电子和空穴被铈离子重组。复合产生的能量将Ce3离子从4f基态激发到5d激发态，然后Ce3离子从5d激发态辐射弛豫到4f基态发光由于掺杂铈离子的无机闪烁体通常具有高光输出和快速衰减的特点，自20世纪80年代末和90年代初以来，国内外对掺杂铈离子的无机闪烁体进行了大量的研究和探索[18-28]，涉及的闪烁体包括从氟化合物和溴化物到氧化物和硫化物的无机闪烁体。
2.一次电子和空穴，的弛豫即产生大量二次电子、空穴，光子、基本激子等电子激发；
3.低能二次电子和空穴，的弛豫(热化)，即形成能隙宽度约为Eg的热化电子空穴对；
4.热化电子空穴将能量转移到发光中心并激发发光中心；
5.激发态的发光中心发出紫外或可见荧光，即闪烁光。
对于任何凝聚态物质，**个阶段是相似的。因此，为了便于讨论，我们将闪烁体中的物理过程分为两部分：(1)热化电子空穴对的产生(**个阶段)；(2)发光中心的激发和发射。 不同厚度Ce:YAP晶体自吸收比较。
在电子-电子弛豫过程中，能量损失可以通过产生F心、H心等点缺陷来进行。快电子也可以通过在声子上散射而失去能量，随着电子能量的降低，电子-声子相互作用的概率增大。而且产生的二次电子和光子会从晶体中逸出，造成能量损失。然而，在电子-电子弛豫阶段，这些过程中的能量损失相对于闪烁体中的总能量损失非常小。
两项一般性意见如下：
1.如上所述，快电子在非弹性散射过程中会损失能量。这是文学中常见的表达。但是，能量实际上并没有损失，而是分布到了二次电子激发。闪烁体中真正的能量损失是由以下与闪烁竞争的过程引起的：点缺陷的形成、声子，的产生、二次电子和光子从晶体中逃逸以及长期磷光发射。 不同气氛生长Ce:YAP晶体透过和荧光谱有什么不同？海南CeYAP晶体
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经过这个电离过程，就很难从本质上区分导致电离的自由电子和这个电离过程产生的自由电子。这些二次电离事件的产物，即电离过程产生的两个电子，可以导致第三次电离、第四次电离等等，从而导致产生电子和空穴的雪崩过程，这样的层电离过程会一直持续到产生的电子和光子不能进一步电离。快电子通过与原子中电子的非弹性散射失去能量，所以闪烁过程的第二阶段可以称为电子-电子弛豫。这一阶段的0终产物是晶体中的低能电子激发：导带电子、价带空穴，中心带和价带激子。广西CeYAP晶体市场价格
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