闪烁材料的发展历史可以大致分为三个阶段。第一阶段是发现伦琴射线后初次使用CaWO4作为成像物质；随后，克鲁克斯使用硫化锌材料探测和记录放射性材料发出的辐射，卢瑟福使用硫化锌材料研究粒子的散射。
第二阶段，随着霍夫施塔特，对NaI(Tl)闪烁材料的研究和开发，发现了一系列纯的和掺杂的碱金属卤化物晶体，然后在20世纪50年代发现了第1个掺铈的玻璃闪烁体。在这一阶段发现的闪烁材料中，还包括快速发光成分为600ps的BaF2晶体。
第三阶段，即在过去的二十年左右，闪烁材料由于高能物理、核医学成像、地质勘探和科学及工业应用的需要而得到了极大的发展。 不同退火条件Ce:YAP晶体自吸收比较。品质优的CeYAP晶体哪里买
2.一次电子和空穴，的弛豫即产生大量二次电子、空穴，光子、基本激子等电子激发；
3.低能二次电子和空穴，的弛豫(热化)，即形成能隙宽度约为Eg的热化电子空穴对；
4.热化电子空穴将能量转移到发光中心并激发发光中心；
5.激发态的发光中心发出紫外或可见荧光，即闪烁光。
对于任何凝聚态物质，**个阶段是相似的。因此，为了便于讨论，我们将闪烁体中的物理过程分为两部分：(1)热化电子空穴对的产生(**个阶段)；(2)发光中心的激发和发射。 吉林CeYAP晶体供应CeYAG晶体发射光谱和激发光谱？
不同温度退火的Fe: YAP样品的吸收光谱和差分吸收光谱
是Fe: YAP样品在不同温度退火后的吸收光谱和微分吸收光谱。Fe: YAP晶体的吸收光谱在203纳米、246纳米、270纳米和325纳米附近有吸收峰。差示吸收光谱显示，氢退火后264 ~ 270纳米波长范围内的吸收明显减弱，氧退火后321纳米出现差示吸收峰。可以认为246 nm和270 nm处的吸收与Fe3有关，即Fe3和Fe2之间存在跃迁[102]。除了321nm处的吸收，YAP: Fe的几个吸收峰与纯YAP晶体的吸收峰有一定距离，这不能解释纯YAP(Ce: YAP)中的其他吸收峰与铁有关。
发光中心的激发和发射
闪烁过程的第四阶段可以称为迁移阶段，因为迁移的电子激发并向发光中心转移能量。通过电子空穴对与激子转移能量是可能的。在第一种情况下，通过依次捕获一个空穴和一个电子(电子复合发光)或者依次捕获一个电子和空穴(空穴复合发光)来激发发光中心。比如碱卤晶体中的Tl和Ag主要是通过电子复合发光。
Tl h Tl2，Tl2 e h
但是空穴复合发光也是可能的
Tl e Tl0，Tl0 h h
在无机晶体中，能量通过激子转移到发光中心的几率小于复合发光的几率。一般认为，在辐照过程中，低能激子数小于电子空穴对数。为了形成激子，入射电子(光子)的能量应该正好等于激子的能量 哪里可以买到CeYAP晶体？
Ce: YAP晶体的红外光谱在4.9 um、4.0 um、3.7 um和3.1 um处有吸收带，这可归因于Ce3离子从2F5/2跃迁到2 F7/2[40]。紫外-可见吸收光谱在303 nm、290 nm、275 nm、238 nm处有吸收峰，这可归因于Ce3离子从2F5/2能级跃迁到5d能级。Ce: YAP晶体的d-f跃迁为宽带发射，峰值在365 nm。Ce 3的光致发光强度呈单指数形式衰减，室温下其衰减常数约为16-18ns[44][79]。由于YAP矩阵中的各种缺陷能级都能俘获电荷载流子，高能射线和粒子激发产生的闪烁光衰减常数远大于18ns，一般在22-38 ns之间，也有慢分量和强背景[43][80]。1.5.2铈：钇铝石榴石高温闪烁晶体的研究YAP中形成色心的另一可能原因是晶体中存在杂质离子.中国香港专业生长CeYAP晶体
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在电子-电子弛豫过程中，能量损失可以通过产生F心、H心等点缺陷来进行。快电子也可以通过在声子上散射而失去能量，随着电子能量的降低，电子-声子相互作用的概率增大。而且产生的二次电子和光子会从晶体中逸出，造成能量损失。然而，在电子-电子弛豫阶段，这些过程中的能量损失相对于闪烁体中的总能量损失非常小。
两项一般性意见如下：
1.如上所述，快电子在非弹性散射过程中会损失能量。这是文学中常见的表达。但是，能量实际上并没有损失，而是分布到了二次电子激发。闪烁体中真正的能量损失是由以下与闪烁竞争的过程引起的：点缺陷的形成、声子，的产生、二次电子和光子从晶体中逃逸以及长期磷光发射。 品质优的CeYAP晶体哪里买
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